По ту сторону кванта - Пономарев Леонид Иванович - Страница 40

• Предыдущая
• 40/63
• Следующая

Конечно, приведённая аналогия, как и всякая аналогия, и неполна и нестрога. Она лишь помогает нам почувствовать единство и противоречивость всей системы человеческих знаний.

В волновой оптике давно знали, что ни в какой микроскоп нельзя разглядеть частицу, если её размеры меньше, чем половина длины волны света, которым она освещена. В этом не видели ничего странного: волны света существуют сами по себе, частица — сама по себе. Но когда выяснилось, что частице тоже можно приписать длину волны, тогда это утверждение волновой оптики превратилось в соотношение неопределённостей: не может частица сама себя локализовать точнее, чем на половине длины своей же волны.

В пору становления квантовой механики даже хорошие физики с горечью шутили, что теперь им приходится по понедельникам, средам и пятницам представлять электрон частицей, а в остальные дни — волной.

Такой способ мышления приводил к множеству парадоксов, от которых мы будем избавлены, если сразу же заставив себя не разделять в электроне свойства «волна — частица». Только после этого соотношение неопределённостей Гейзенберга перестанет быть чем-то странным и превратится в простое следствие корпускулярно-волнового дуализма.

Чтобы убедиться в этом, поставим мысленный эксперимент по измерению импульса p летящей частицы с массой m. Как известно,

p=m•v — поэтому нам достаточно измерить скорость v. Для этого нужно отметить её положения x₁ и x₂ в моменты времени t₁ и t₂ и затем вычислить скорость по формуле:

v = (x₂?x₁)/(t₂?t₁) = ?x/?t

Как всегда при измерении, мы на частицу воздействуем и тем самым меняем её скорость. Поэтому, если нам захочется измерить скорость v как можно точнее, мы должны выбирать точки x₁ и x₂ как можно ближе — перейти к пределу ?x>0. В классической физике так и поступают.

Но в квантовой механике мы не можем выбрать точки x₁ и x₂ как угодно близко, и всё время должны помнить, что летящая частица — это не точка, а некоторый волновой процесс, и нельзя представлять её меньшей, чем половина длины волны этого процесса. Поэтому погрешность ?x определения каждой из координат x₁ и x₂ всегда будет больше или, в крайнем случае, равна ?/2.

По той же причине расстояние ?x=x₂?x₁ между двумя последовательными измерениями нет смысла брать меньшим ?/2. Наиболее точное значение скорости v получается при значении ?х = ?/2, тогда оно будет равно v = ?x/?t = ?/2?t. Понятно, что даже это значение содержит неустранимую погрешность ?v, которая зависит от точности ?х определения координат x₁ и x₂ и равна

?v = (?x)/(?t) ? ?/2?t

Сравнивая две последние формулы для v и ?v, приходим к неожиданному, но строгому результату: ?v > v. То есть погрешность определения импульса всегда больше или, по крайней мере, равна его наиболее точно измеренному значению: ?p ? p.

Абсолютная величина погрешности ?р определяется длиной волны ?. В самом деле, формулу де Бройля ?=h/p можно обратить: p=h/?. И поскольку ?p ? p, то ?p ? h/?. Величина обеих погрешностей ?x ? ?/2 и ?p ? h/? зависит от длины волны частицы ?. Чем медленнее движется частица, тем больше длина её волны (?=h/m•v) и тем меньше погрешность ?p. Но как раз для такой частицы очень велика неопределённость координаты ?x. Меняя скорость частицы, мы можем уменьшить либо ?x, либо ?p, но никогда не сможем уменьшить их произведение: ?x•?p ? ?h

Из нашего анализа следует ещё один неожиданный вывод, который, впрочем, нам уже известен: у атомных объектов нет траектории, поскольку при вычислении скорости частицы v=dx/dt нельзя перейти к пределу ?x>0, ?t>0 и вычислить производную

v = (dx)/(dt) = lim(?x/?t), при ?x>0

Это теоретические соображения. На опыте с этим обстоятельством впервые столкнулся Жан Перрен, изучая брауновское движение. Он писал по этому поводу:

Пятнадцать лет спустя догадку Перрена подтвердил создатель кибернетики Норберт Винер, построив теорию брауновского движения на основе «непрерывных функций без производных».

Конечно, брауновское движение — это ещё не квантовая механика, но всё же это хорошая иллюстрация некоторых её особенностей.

Сам по себе принцип дополнительности, взятый вне физики, изобретение древнее. По существу, он довольно известная категория диалектической логики и в разных видах неоднократно высказывался различными философами во все времена. Аристотель говорил, например, что «гармония — это смешение и сочетание противоположностей», а триады Гегеля можно с успехом приспособить для анализа понятий квантовой механики.

В этой связи любопытно вспомнить, как принцип дополнительности переоткрыли для себя поэты. В 1901 году Валерий Брюсов написал статью под названием «Истины», в которой мы читаем буквально следующее:

• Предыдущая
• 40/63
• Следующая